Wolzingerova metoda

Aktuální verze stránky ještě nebyla zkontrolována zkušenými přispěvateli a může se výrazně lišit od verze recenzované 11. listopadu 2019; ověření vyžaduje 1 úpravu .

Metoda pro modelování proudění větru v mělkých vodních oblastech založená na použití linearizovaných rovnic mělké vody [1] [2] .

Systém rovnic

{\frac {\partial \xi }{\partial t))+{\frac {\partial (UH)}{\partial x))+{\frac {\partial (VH)}{\partial y }}=0;

{\frac {\partial U}{\partial t))=f\cdot V-{\frac {1}{\rho _{W))}\cdot {\frac {\partial P_{a} }{\partial x}}-g{\frac {\partial \xi }{\partial x}}-{\frac {\tau _{Sx}-\tau _{Bx}}{\rho _{W} \cdot H}};

{\frac {\partial V}{\partial t))=-f\cdot U-{\frac {1}{\rho _{W))}\cdot {\frac {\partial P_{a }}{\partial y}}-g{\frac {\partial \xi }{\partial y}}-{\frac {\tau _{Sy}-\tau _{By}}{\rho _{W }\cdot H}},

kde

$U,V$ jsou vertikálně zprůměrované složky rychlosti proudění podél os x a y ;

$t$ - čas;

$\xi$ — nadmořská výška hladiny moře nad střední hladinou;

$F$ je Coriolisův parametr, ; $f=2\omega \sin \varphi$

$\omega$ je úhlová rychlost rotace Země;

$\varphi$ - zeměpisná šířka místa;

$P_a$ — povrchový atmosférický tlak;

$H$ - celková hloubka ; $H=\xi +R$

$R$ je hloubka moře v nenarušeném stavu;

$\tau _{Sx},\tau _{Sy}$ jsou složky tangenciálního namáhání větrem na mořské hladině;

${\displaystyle \tau _{Bx},\tau _{By))$ jsou složky spodního tření;

$\rho _{W}$ je hustota mořské vody;

$G$ - gravitační zrychlení.

Poznámky

↑ Voltsinger N.E., Pyaskovsky R.V. Hlavní oceánologické problémy teorie mělkých vod. L.: Gidrometeoizat, 1968. 300 s.
↑ Voltsinger N.E., Pyaskovsky R.V. Teorie mělké vody. Oceánologické problémy a numerické metody. L.: Gidrometeoizat, 1977. 207 s.