Cyklotronové záření

Cyklotronové záření je elektromagnetické záření emitované nabitými částicemi, které jsou vychylovány magnetickým polem . Takové záření se také nazývá magnetotronové záření .

Pro jeden elektron v poli B je ztráta energie určena následujícím vztahem:

$I\equiv {d\varepsilon _{\bot } \over dt}=-{2e^{2}u_{\bot }^{2}\omega _{c}^{2} \over 3c^ {3}}$

Pokud je plazma zcela transparentní, pak pro záření je možné získat hustotu energie „exponované“ z plazmatu:

$\omega _{0}\přibližně {\omega _{p}^{2}\omega _{ce}^{2} \over 3\pi c^{3}}T$

Ve skutečnosti je část záření absorbována v plazmatu. B.A. Trubnikov zavedl „faktor F“ nebo „faktor výstupu“, který podle definice je:

$\Phi ={W_{real} \over W_{0}}$

Pro teploty (5 eV - 100 keV) Trubnikov B.A. v roce 1956 ukázal možnost aproximovat koeficient výnosu vzorcem:

$\Phi \approx {17({T_{e} \over m_{e}c^{2)))^{3/2}\cdot {\sqrt {{B \over e_{e}n_{ e}a}\cdot \beta \cdot \gamma }},}$

kde je náboj elektronu, je pole uvnitř válce a parametry a jsou bezrozměrné. První z nich se rovná buď 1, pokud nejsou žádné odrazné stěny, nebo pokud jsou venku stěny s koeficientem odrazu . Konečně je parametr roven 1, pokud je podélné pole v řezu rovnoměrné. Pole v tokamaku je ale nehomogenní a pak je parametr nehomogenity , kde je velký poloměr torusu v tokamaku. $e_e$ $B$ $\beta$ $\gamma$ $\beta$ $\beta =1-r$ $r$ $\gamma$ $\gamma$ ${\displaystyle \gamma =1+a/R{\sqrt {T_{e}/m_{e}c^{2))))$ $R$

Cyklotronové záření

Viz také