Mu (elektronika)

Aktuální verze stránky ještě nebyla zkontrolována zkušenými přispěvateli a může se výrazně lišit od verze recenzované 3. srpna 2019; kontroly vyžadují 2 úpravy .

$\mu$ ( mu ) v elektronice - maximální možné napěťové zesílení aktivního elektronického zařízení - tranzistoru , elektronové lampy nebo složitější sestavy obvodu. definován jako poměr (a) přírůstků napětí na výstupních elektrodách (kolektor-emitor, kolektor-zdroj, anoda-katoda) a (b) přírůstků řídicího napětí (báze-emitor, hradlo-zdroj, mřížková katoda), které způsobují stejná změna výstupního proudu (kolektorový proud, odběrový proud, anodový proud) [1] . Zvýšení napětí o faktor 1 je teoreticky možné pouze při nekonečně velkém zatěžovacím odporu; ve skutečných kaskádách s konečným odporem zátěže je zisk vždy menší . Strmost přenosové charakteristiky , vnitřní odpor mezi výstupními elektrodami a zesílení jsou propojeny rovnicí parametrů triody (v zahraničních zdrojích „ van der Bijlův vzorec “) . $\mu$ $\mu$ $\mu$ $S$ $R_i$ $\mu$

{\displaystyle \mu =Sr_{i))

[2] .

Bipolární tranzistory

Pro bipolární tranzistor

\mu =Sr_{ce}=\left({\frac {I_{c}}{\phi _{t}}}\right)\left({\frac {U_{a}}{I_{ c}}}\right)={\frac {U_{a}}{\phi _{t}}}

[3] [4] ,

kde je kolektorový proud, je Earleyho napětí , je teplotní koeficient, který je přibližně 26 mV pro křemík při teplotě +25°C [4] . Při typických Earleyových napětích křemíkových tranzistorů a normální teplotě , , a [5] . U tranzistorů (na rozdíl od lamp) tato hodnota nepatří mezi hlavní parametry [4] a téměř nikdy není explicitně uvedena, protože se jedná o ekvivalent Earleyho napětí [5] . V praktických výpočtech se používá zřídka (Earleyův jev lze obvykle zanedbat) - to je teoretická mez pro jednotranzistorovou kaskádu se společným emitorem nebo společnou bází [4] , realizovanou pouze naprázdno (bez pomocného náhonu zatížením) [5] . K té vypočítané se lze v reálném zesilovači přiblížit pouze použitím zátěže aktivního kolektoru na tranzistorovém zdroji proudu (odporová zátěž by vyžadovala extrémně vysoké napájecí napětí) [5] . $já_{c}$ $U_{a}$ ${\displaystyle \phi _{t))$ $\mu _{npn}\cca 1000...6000$ $\mu _{pnp}\cca 1000...3000$ $\mu$ $\mu$ $\mu$

Triody

Pro vakuovou triodu

{\displaystyle \mu =1/D=C_{ck}/C_{ak))

[6] ,

kde je elektrostatická permeabilita řídicí mřížky , jsou kapacity mřížka-katoda a anoda-katoda. Reciproká hodnota propustnosti slouží jako měřítko účinnosti stínícího působení síta: čím silnější je síto navinuté, což odpovídá větším hodnotám , tím slabší je vliv anody na protékající proud [7 ] [6] . se stárnutím lampy prakticky nemění, prakticky nezávisí na proudu vlákna nebo teplotě katody a slabě závisí na volbě pracovního bodu. Za normálních záporných posuvů se na mřížce prakticky nemění [6] . Při kladných napětích na mřížce klesá v důsledku větvení části katodového proudu do obvodu mřížky a při záporných napětích blízkých blokovacímu napětí ostrovním efektem [6] . Nejmenší hodnota , přibližně 2..3, je charakteristická pro specializované výkonné triody pro stabilizátory napětí, které mají nejnižší možnou výstupní impedanci. U elektronek pro napěťové a výkonové zesílení se rozsah pohybuje od cca 4 (výkonné výstupní triody přímého vlákna) do 120 (elektronky s vysokým napětím pro zesílení) [8] . $D$ $C_{ck},C_{ak}$ $\mu$ $\mu$ $\mu$ $\mu$ $\mu$ $\mu$ $\mu$ $\mu$

Poznámky

↑ Batushev, 1969 , s. 85.
↑ Batushev, 1969 , s. 86-87.
↑ Titze a Schenk, svazek 1, 2008 , s. 124.
↑ 1 2 3 4 Titze a Schenk, díl 1, 2008 , str. 565.
↑ 1 2 3 4 Titze a Schenk, díl 1, 2008 , str. 125.
↑ 1 2 3 4 Batushev, 1969 , str. 86.
↑ Batushev, 1969 , s. 61.
↑ Whitaker J. The Electronics Handbook . - CRC Press, 1996. - S. 300. - ISBN 9780849383458 .

Literatura

Batushev V. A. Elektronická zařízení. - M . : Vyšší škola, 1969. - 608 s. — 90 000 výtisků.
Tietze U. , Shenk K. Polovodičové obvody. Svazek I. - 12. vydání. - M. : DMK-Press, 2008. - 832 s. — ISBN 5940741487 .