Radiační tok

radiační tok
$\Phi _{e},P$
Dimenze	ML 2 T −3
Jednotky
SI	út
GHS	erg s −1 _
Poznámky
energie fotometrická veličina

Tok záření $\Phi _{e}$ je fyzikální veličina , jedna z energetických fotometrických veličin . Charakterizuje výkon přenášený optickým zářením přes jakýkoli povrch. Je rovna poměru energie přenesené zářením povrchem k době přenosu. Rozumí se, že doba trvání přenosu je volena tak, aby výrazně přesáhla periodu elektromagnetických oscilací [1] [2] . Nebo [1] se používá jako zápis . $\Phi _{e}$ $P$

Tedy pro $\Phi _{e}$

\Phi _{e}={\frac {dQ_{e}}{dt)),

kde je energie záření přenesená povrchem v čase . $dQ_{e}$ $dt$

Mezi světelnými veličinami je pojem " světelný tok " analogií pojmu "tok záření ". Rozdíl mezi těmito veličinami je stejný jako rozdíl mezi veličinami energie a světla obecně.

Spektrální hustota toku záření

Pokud je záření nemonochromatické, pak je v mnoha případech užitečné použít takovou veličinu, jako je spektrální hustota toku záření. Spektrální hustota toku záření je tok záření na malý jednotkový interval spektra [3] . V tomto případě mohou být body spektra specifikovány jejich vlnovými délkami, frekvencemi, energiemi kvant záření, vlnovými čísly nebo jakýmkoli jiným způsobem. Je-li proměnná, která určuje polohu bodů spektra, určitá hodnota , pak se spektrální hustota toku záření, která jí odpovídá, označuje jako a je definována jako poměr hodnoty na malý spektrální interval uzavřený mezi a šířka tohoto intervalu: $X$ $\Phi _{{e,x}}$ $d\Phi _{e}(x),$ $X$ $x+dx,$

\Phi _{e,x}(x)={\frac {d\Phi _{e}(x)}{dx)).

Proto v případě použití vlnových délek pro spektrální hustotu toku záření,

\Phi _{e,\lambda }(\lambda )={\frac {d\Phi _{e}(\lambda )}{d\lambda )),

a při použití frekvence -

\Phi _{e,\nu }(\nu )={\frac {d\Phi _{e}(\nu )}{d\nu )).

Je třeba mít na paměti, že hodnoty spektrální hustoty toku záření ve stejném bodě spektra, získané pomocí různých spektrálních souřadnic, se navzájem neshodují. To je, například, To je snadné ukázat, když vezmeme v úvahu $\Phi _{e,\nu }(\nu )\neq \Phi _{e,\lambda }(\lambda).$

\Phi _{e,\nu }(\nu )={\frac {d\Phi _{e}(\nu )}{d\nu }}={\frac {d\lambda }{d \nu )){\frac {d\Phi _{e}(\lambda )}{d\lambda }}

a vznikne správný vztah

\lambda ={\frac {c}{\nu }}

\Phi _{e,\nu }(\nu )={\frac {\lambda ^{2}}{c}}\Phi _{e,\lambda }(\lambda).

Viz také

Poznámky

↑ 1 2 GOST 7601-78. Fyzikální optika. Termíny, označení písmen a definice základních veličin Archivováno 30. listopadu 2021 na Wayback Machine /
↑ Bukhshtab M.A. Radiační tok // Fyzická encyklopedie / Ch. vyd. A. M. Prochorov . - M . : Velká ruská encyklopedie , 1994. - T. 4. - S. 94-95. - 704 s. - 40 000 výtisků. - ISBN 5-85270-087-8 .
↑ GOST 26148-84. Fotometrie. Termíny a definice Archivováno 16. března 2020 na Wayback Machine .

Energetické fotometrické veličiny

Energie záření
radiační tok
Průměrný výkon záření
Maximální radiační síla
Energetický jas
Síla záření
Energetická svítivost
Ozáření
Hustota výkonu povrchového záření
Hustota energie povrchového záření
Prostorová expozice
Energetické osvětlení
energetická expozice
Prostorová energetická expozice
Integrální energetický jas
Objemová hustota energie záření
Objemová hustota síly záření