Ramanův rozptyl světla v grafenu ( Ramanův rozptyl světla ) je neelastický rozptyl světla v grafenu doprovázený znatelným posunem frekvence záření, který se používá k určení vlastností materiálu jako je tloušťka, přítomnost defektů, koncentrace proudových nosičů. Ramanův efekt závisí především na fononovém spektru materiálu [1] .
Ramanovo spektrum při použití zeleného laseru v grafenu je charakterizováno přítomností dvou nejnápadnějších píku spojených s přítomností C-C vazeb, což je pozorováno v různých uhlíkových materiálech, nazývaných G-peak a 2D pík, který je spojen s přítomnost hexagonálních uhlíkových cyklů [2] . V přítomnosti defektů v grafenu lze Ramanův rozptyl použít k určení kvality materiálu z amplitudy D-píku.
G-peak se nachází v oblasti 1580 cm -1 Ramanova posunu. Tento pík je pozorován v různých sloučeninách uhlíku, jako je amorfní uhlík, sklovitý uhlík , uhlí , grafit , stejně jako v uhlíkových filmech získaných naprašováním a naprašováním [3] . Tento vrchol patří do fononového módu se symetrií E 2g [4] .
2D vrchol se nachází v oblasti 2700 cm -1 Ramanova posunu.
Vrchol D se nachází v oblasti 1350 cm −1 Ramanova posunu. V přítomnosti defektů, včetně okrajů krystalu, tento pík se symetrií A 1g charakterizuje jejich počet. V ideálním krystalu chybí kvůli zachování hybnosti [5] . V polykrystalických vzorcích může být amplituda tohoto píku větší než amplituda píku G v důsledku přítomnosti mnoha defektů na hranicích krystalů. Poměr amplitud D-píku a G-píku se používá k určení velikosti krystalických oblastí [6] .