Barkhausenův jev je náhlá změna magnetizace (J) feromagnetické látky s monotónní , kontinuální změnou vnějších podmínek, vedoucí ke změně doménové struktury materiálu [1] .
Efekt je pojmenován po německém fyzikovi Heinrichu Barkhausenovi , který jej objevil a popsal v roce 1919 [2] .
Podstatou účinku je náhlá změna magnetizace (J) feromagnetické látky za monotónního a kontinuálního vnějšího působení, při kterém dochází k přeskupení doménové struktury materiálu, např. změna elastických napětí, teploty, popř. síla magnetického pole (H).
Tento jev je způsoben přítomností různých druhů nehomogenit, jako jsou cizí vměstky, dislokace , zbytková mechanická napětí atd. Nehomogenity brání restrukturalizaci magnetické struktury, protože hranice domény, která se posouvá se změnami vnějších podmínek, např. se zvýšením intenzity magnetického pole (H) naráží na takovou nehomogenitu a dočasně zastaví svůj pohyb i přes pokračující nárůst hodnoty H. Při dosažení určité zvýšené hodnoty H doménová stěna trhavě překoná překážku, pohyb vpřed bez zvětšení pole. Kvůli těmto překážkám má magnetizační křivka feromagnetika stupňovitý charakter.
Barkhausenův jev je jedním z přímých důkazů doménové struktury feromagnetik a jeho využití umožňuje studovat jejich magnetizační procesy a určit objemy jednotlivých domén a statistické rozložení objemů. U většiny feromagnetik je objem domény řádově 10 -6 -10 -9 cm 3 [3] .
Provoz zařízení magnetické metody nedestruktivního zkoušení je založen na využití Barkhausenova jevu . Obecné schéma jejich citlivého prvku je znázorněno na obrázku. Takové zařízení umožňuje s jistotou detekovat nehomogenity (částečky strusky, mikrotrhliny atd.), které jsou již obsaženy ve zkoušeném materiálu, nebo vznikající v procesu vystavení vnějšímu prostředí (mechanické zatížení, změna teploty atd.). V prvním případě musí být citlivý prvek přesouván rovnoměrně po studovaném objektu, ve druhém případě musí být trvale fixován v kontrolovaném prostoru [4] .
Při pomalém převrácení magnetizace feromagnetického vzorku z negativního nasycení do pozitivního pole odpovídající polovině Barkhausenových skoků počítaných čítačem odpovídá koercitivní síle s přesností ±0,01 Oe [5] .
Při vystavení slabým magnetickým polím (magnetizace do 0,1 saturační indukce ) dochází v soukromých cyklech hystereze k obrácení magnetizace. Počet skoků s nárůstem pole má v tomto případě charakter podobný závislosti indukce na magnetizačním poli a je u některých feromagnetik prakticky lineární. Na základě toho je možné postavit citlivé magnetometry s prahem citlivosti 10 -5 Oe.
V souladu s tím je tato metoda vhodná pro měření proudů, pokud je feromagnetické jádro remagnetizováno polem generovaným měřeným proudem [5] .