Besselův paprsek je pole elektromagnetického, akustického nebo i gravitačního záření, jehož amplituda je popsána Besselovou funkcí prvního druhu [1] [2] .
Skutečný Besselův paprsek se nelomí . To znamená, že se šíří, aniž by se lámalo nebo rozptylovalo, na rozdíl třeba od vln obyčejného světla (nebo zvuku), které se rozptylují za bodem, na který byly zaostřeny. Besselův paprsek je také samoopravný , to znamená, že paprsek může být částečně zakryt v jednom bodě, ale bude přetvářen v bodě dále podél osy šíření .
Stejně jako u rovinné vlny nelze vytvořit skutečný Besselův paprsek, protože je nekonečný a vyžadoval by neomezené množství energie . Lze však generovat přiměřeně dobrou aproximaci, která je důležitá pro různé optické aplikace , protože se při vypočítané konečné vzdálenosti jen stěží ohýbá. Aproximace k Besselovu paprsku je vytvořena zaostřením Gaussova paprsku pomocí axiální čočky , která vytváří Besselův-Gaussův paprsek.
Vlastnosti Besselova paprsku z něj dělají hlavní nástroj pro vytváření optických pinzet , protože dobře zvolený Besselův paprsek si zachová potřebné vlastnosti konstantního zaostření úměrné oblasti zachycení a dokonce částečně „uzamkne“ dielektrické částice během zadržení. Ke zdroji paprsku je možné přitahovat i bez bodu rovnováhy [3] .