Zvlněný

Aktuální verze stránky ještě nebyla zkontrolována zkušenými přispěvateli a může se výrazně lišit od verze recenzované 25. března 2021; ověření vyžaduje 1 úpravu .

Undulátor (z francouzského onduler - starat se, oscilovat) je zařízení pro generování koherentního synchrotronového záření v elektronickém synchrotronovém paměťovém prstenci .

Wiggler vs. zvlnění

Stejně jako wiggler je i undulátor magnet s prostorově proměnným příčným magnetickým polem . Lze si to představit jako sekvenci krátkých dipólových magnetů , polarita každého z nich je opačná než u předchozího. Undulátor je instalován v přímočaré mezeře elektronového synchrotronu a ultrarelativistický paprsek jím prochází po trajektorii vinutí v blízkosti sinusoidy a emituje fotony do úzkého kužele podél osy paprsku. Zavádí se takzvaný undulační koeficient :

$K={\frac {eB\lambda _{u}}{2\pi m_{e}c}}\simeq 0,965\cdot B(T)\cdot \lambda _{u}(cm),$

kde e je náboj elektronu, B je magnetická indukce , je perioda vlnovky podél osy paprsku, je hmotnost elektronu a c je rychlost světla ve vakuu. Když je amplituda kmitů elektronů velká, záření je nekoherentní, výkon záření je úměrný počtu period undulátoru , zařízení se nazývá wiggler. Při malých amplitudách oscilací a malém parametru vlnění se záření stává koherentním a jeho výkon se stává . Tento případ ve skutečnosti odpovídá zvlnění. $\lambda _{u}$ $mě$ $K\geq 1$ $I\propto N$ $K\leq 1$ $I\propto N^{2}$

Vlastnosti vlnového záření

Undulátorové záření je svou povahou blízké synchrotronovému záření. Rozdíl mezi těmito dvěma typy záření je určen pouze efektivní délkou trajektorie, na které vznikají [1] .

Vlnová délka vlnového záření je určena výrazem [2] :

$\lambda ={\frac {\lambda _{u}}{2\gamma ^{2}}}(1+K^{2}/2+\gamma ^{2}\theta ^{2} ),$

kde je úhel mezi směrem záření a osou elektronového paprsku , je relativistický faktor . $\theta$ $\gamma$

\gamma \equiv {\frac {1}{\sqrt {1-v^{2}/c^{2)))),

kde v je rychlost elektronového paprsku, c je rychlost světla ve vakuu.

Minimální vlnová délka je tak vyzařována pod nulovým úhlem a pro charakteristické parametry ~ 1 cm, ~ 3000, ~ 10 Å. $\lambda _{u}$ $\gamma$ $\lambda _{min}={\frac {\lambda _{u}}{2\gamma ^{2}}}$

Viz také

Poznámky

↑ V. V. Michajlin, I. M. Smirnov. Synchrotronové záření . - Moskva: Poznání, 1988. - S. 31 . — 64 str.
↑ Coherent Undulator Radiation Archivováno 11. července 2010 ve Wayback Machine , DT Attwood.

Odkazy

Měkké rentgenové záření a extrémní ultrafialové záření , přednáškový kurz.