Rytířská směna

Knight shift je jev zvyšující se rezonanční frekvence nukleární magnetické rezonance při pozorování v kovech ve srovnání s rezonanční frekvencí při pozorování v diamagnetech : jako výsledek hyperjemné interakce jader s vodivostními elektrony kovů. ${\displaystyle \omega _{m))$ ${\displaystyle \omega _{d))$ $\omega _{m}=\omega _{d}+\Delta \omega$

Vlastnosti

Rytířský posun je až na pár výjimek pozitivní. $\Delta \omega$
Relativní posun nezávisí na tom, kdy se mění změnou konstantního magnetického pole. ${\displaystyle {\frac {\Delta \omega }{\omega _{d))))$ ${\displaystyle \omega _{d))$
Relativní posun je téměř nezávislý na teplotě.
Relativní posun se zpravidla zvyšuje s nárůstem elektrického náboje jádra [1] . $Z$

Vysvětlení

Knightův posun se vysvětluje hyperjemnou interakcí jader s vodivými elektrony ve stavu -. Při absenci vnějšího magnetického pole jsou spiny elektronů náhodně orientovány a celkové magnetické pole, které vytvářejí na jádře, je nulové. Když se objeví konstantní vnější magnetické pole, spiny elektronů jsou orientovány a celkové magnetické pole způsobené hyperjemnou interakcí na jádře se nerovná nule. Celkové magnetické pole působící na jádro bude větší než vnější magnetické pole v důsledku skutečnosti, že celkový magnetický moment kovových elektronů směřuje paralelně s vnějším magnetickým polem a hyperjemná interakce jádra s elektronem způsobuje magnetický moment na jádře rovnoběžný s elektronickým magnetickým momentem [1] . $s$ ${\displaystyle H_{0))$ $s$

To vysvětluje všechny vlastnosti rytířského posunu. Pozitivní posun se vysvětluje zvýšením magnetického pole v důsledku přidání magnetického pole elektronů. Invariance relativního posunu se vysvětluje lineární závislostí polarizace spinů elektronů na vnějším magnetickém poli nebo . Nezávislost relativního posunu na teplotě se vysvětluje skutečností, že polarizace elektronů nezávisí na teplotě, protože spinový paramagnetismus vysoce degenerovaného elektronového plynu nezávisí na teplotě. Zvýšení relativního posunu se zvýšením elektrického náboje jádra se vysvětluje zvýšením hustoty elektronové vlnové funkce na jádře se zvýšením elektrického náboje jádra [2] . ${\displaystyle H_{0))$ ${\displaystyle H_{0))$ ${\displaystyle \omega _{d))$ $Z$

Poznámky

↑ 1 2 Slikter, 1981 , str. 125.
↑ Slikter, 1981 , str. 126.

Literatura

Slikter Ch .. Základy teorie magnetické rezonance. — M .: Mir, 1981. — 445 s.