Koherenční délka supravodiče

Koherenční délka supravodiče je charakteristická délka, přes kterou se výrazně mění vlnová funkce ( parametr řádu ) supravodiče. Obvykle se koherenční délka značí . Spolu s londýnskou hloubkou průniku tvoří několik hlavních charakteristik supravodiče v makroskopickém fenomenologickém popisu. $\xi$

V rámci Ginzburg-Landauovy teorie je koherenční délka definována jako

\xi ={\frac {\hbar }{2{\sqrt {m|a|}}}}

kde je Planckova souhrnná konstanta , je hmotnost elektronu , je parametr, který vstupuje do Ginzburg-Landauovy rovnice. V oblasti blízké kritické teplotě je teplotní závislost parametru dána rovnicí $\hbar$ $m$ $A$ $A$

a=\alpha (T_{c}-T)

kde je teplota, je kritická teplota, je určitý faktor úměrnosti. V teorii BCS : [1] $T$ $T_{c}$ $\alpha$

\xi _{BCS}={\frac {\hbar v_{f}}{\pi \Delta }}

kde je hmotnost Cooperova páru (dvojnásobek hmotnosti elektronu), Fermiho rychlost a supravodivá mezera. $m$ $VF}$ $\Delta$

Poměr , kde je londýnská hloubka průniku , je známý jako Ginzburg-Landauův parametr. Supravodiče prvního typu mají hodnotu tohoto parametru v rozsahu a supravodiče druhého typu vztah splňují . $\kappa =\lambda /\xi$ $\lambda$ $0<\kappa <1/{\sqrt {2}}$ $\kappa >1/{\sqrt {2}}$

Pro teploty T blízko supravodivého přechodu T c , ξ(T) ∝ (1-T/T c ) −1 .

Ginzburg-Landauova teorie je použitelná, když je koherenční délka mnohem větší než charakteristické rozměry Cooperova páru . Tento požadavek je splněn v blízkosti fázového přechodu do normálního stavu. $\xi$ $\xi _{0}$

Odkazy

↑ Annett, James. Supravodivost , supratekutiny a kondenzáty . — New York: Oxford University Press , 2004. — S. 62 . — ISBN 978-0-19-850756-7 .

Zdroje

Lifshits E. M., Pitaevsky L. P. Statistická fyzika. Část 2. Teorie kondenzovaného stavu. — M .: Nauka , 1951 . — 480 s. - ("Teoretická fyzika", svazek IX).

Slovníky a encyklopedie	Britannica (online)