Točit brýle

Spinová skla jsou zředěné magnetické slitiny (například CuMn, AgMn nebo AuFe), tedy nemagnetické materiály s obsahem magnetických nečistot s relativní koncentrací magnetických iontů od 10 −3 do 10 −1 . Mezi magnetickými ionty prostřednictvím vodivých elektronů existuje RKKY výměnná interakce s dlouhým dosahem . Experimentálně studované od 60. let 20. století jsou Cannella a Mydosh, 1972 často citovány jako důležité dílo.

Spin brýle jsou považovány za stav magnetického systému s náhodným rozložením interakcí spin-spin. V systému není řád na dlouhé vzdálenosti a nepořádek v systému je zmrazený , to znamená, že se nemění s časem. Energie výměnné interakce osciluje, mění své znaménko, v závislosti na vzdálenosti mezi atomy, proto ve spinových sklech soutěží feromagnetické a antiferomagnetické interakce, rozložené náhodně (avšak konstantní v čase) díky náhodnému uspořádání magnetických atomů.

Vlastnosti

Spin brýle se liší od ostatních magnetů v řadě vlastností:

závislost magnetické susceptibility na teplotě prodělává při kritické teplotě prudký zlom ( angl. cusp ) , roste s rostoucí koncentrací magnetických nečistot a klesá s rostoucí frekvencí aplikovaného magnetického pole (pokles kritické teploty je pozorován i pro velmi pomalá změna magnetického pole, až minut). Samotné magnetické pole zalomení rozmaže. Toto chování naznačuje, že rovnováha v otočných sklenicích je nastolena pomalu; $T_{c}$ $T_{c}$
spinová skla vykazují magnetickou viskozitu , to znamená závislost magnetického momentu na čase při teplotách pod ; $T_{c}$
magnetická část tepelné kapacity závisí lineárně na teplotě v nízkoteplotní oblasti a v bodě je pozorováno plynulé maximum tepelné kapacity. To ukazuje na silnou degeneraci základního stavu otočných skel. $T_{c}$

Frustrace

Edwards-Anderson parametr objednávky

Spin glasses se vyznačují možností fázového přechodu spojeného s lokálním zmrazením spinů [1] . K popisu takového fázového přechodu lze zavést náhodnou proměnnou , kde je spin tého uzlu, je Gibbsův termodynamický průměr. Veličina , která určuje průměrnou druhou mocninu magnetizace (kde je průměr přes konfigurace), se nazývá Edwards-Andersonův parametr řádu . ${{\mathbf m}}_{i}=\langle {{\mathbf s}}_{i}\rangle _{T}$ ${{\mathbf s}}_{i}$ $i$ $\langle \dots \rangle _{T}$ $q=\langle m_{i}^{2}\rangle _{c}$ $\langle \dots \rangle _{c}$

V nenulovém vnějším magnetickém poli souvisí Edwards-Andersonův parametr [2] s bodem fázového přechodu jako . $h_{0}$ $T_f$ $q=h_{0}^{2}/(T^{2}-T_{f}^{2})$

Porušení ergodicity

Viz také

Magnetismus
Zmrzlý nepořádek
Metoda repliky (statistická fyzika)
Dutinová metoda

Poznámky

↑ SF Edwards, PW Anderson, Isingův model otočných brýlí s krátkým dosahem , J. Phys. F, 1975, sv. 5, str. 965-974.
↑ Ginzburg S.L. Nevratné jevy ve spinových brýlích. — M.: Nauka, 1989. — 152 s. ISBN 5-02-014156-9 .

Literatura

V. Cannella, J. Mydosh, Magnetické uspořádání ve slitinách zlata a železa , Phys. Rev., 1972, v. 6, str. 4220-4237
D. Sherrington, S. Kirkpatrick, Řešitelný model rotačního skla , Phys. Rev. Lett. 35, 1975, str. 1792-1796
MJ Stephen, Lectures on Disordered Systems / in FJW Hahne (ed.), Critical Phenomena , Springer-Verlag, 1983. ISBN 3-540-12675-9
M. Mézard, G. Parisi, M. A. Virasoro, teorie spinového skla a dále , World Scientific Publishing, 1987. ISBN 9971-5-0115-5
E. Bolthausen, A. Bovier (eds.), Spin glasses , Springer, 2007. ISBN 3-540-40902-5
V. S. Dotsenko, Physics of the spin-glass state , UFN, vol. 163, no. 6, 1993
G. A. Petrakovskii, Spin glasses , Soros Educational Journal, vol. 7, č. 9, 2001