P-symetrie

Stabilní verze byla odhlášena 26. května 2021 . Existují neověřené změny v šablonách nebo .

P-symetrie je symetrie pohybových rovnic vzhledem ke změně znamének souřadnic všech částic. Ve vztahu k této operaci jsou elektromagnetické , silné a podle obecné teorie relativity gravitační interakce symetrické [1] . Slabé interakce nejsou symetrické (viz Wuův experiment ). Tato operace odpovídá jednomu z typů parity — fyzické veličině prostorová parita (P-parita).

Symetrie ve fyzice
proměna	Odpovídající invariance	Odpovídající zákon zachování
↕ Čas vysílání	Jednotnost času	…energie
⊠ C , P , CP a T - symetrie	Časová izotropie	... parita
↔ Vysílací prostor	Homogenita prostoru	…impuls
↺ Rotace prostoru	Izotropie prostoru	… hybnost
⇆ Lorentzova skupina (posílení)	Relativity Lorentzova kovariance	…pohyby těžiště
~ Transformace měřidla	Invariance měřidla	... nabít

Operátor prostorového odrazu

Operátor prostorového odrazu v kvantové mechanice je operátor : . Hamiltonian v kvantové mechanice je sudá funkce souřadnic prostoru . Z toho vyplývá, že nebo . Prostorová parita je tedy konzervovaná veličina (integrál pohybu). Z definice operátoru prostorového odrazu vyplývá, že . Vlastní hodnoty operátoru prostorového odrazu tedy mohou být a . Tyto vlastní hodnoty se nazývají P-parita stavu kvantového systému. Operátor prostorového odrazu antikomutuje se souřadnicí a hybností : a komutuje s operátorem hybnosti : , kde . Nechť je vlastní funkce operátorů a , odpovídající vlastním číslům a , pak [2] $\Pí$ $\Pi f(x_{1},x_{2},...)=f(-x_{1},-x_{2},...)$ $H=\sum _{i=1}^{N}{\frac {p_{i}^{2}}{2m}}+\sum _{i>j}V(|x_{i} -x_{j}|)$ $x_{1},x_{2},...$ $\Pi (H\psi )=H(\Pi \psi )$ $\left[\Pi ,H\right]=0$ $\Pi f(x_{1},x_{2},...)=f(-x_{1},-x_{2},...)$ $\Pi ^{2}=1$ $+1$ $-jeden$ $X$ $p$ $\Pi p=-p\Pi$ $\Pi x=-x\Pi$ $L$ $\left[\Pi ,L\right]=0$ $L=\sum _{i=1}^{N}x_{i}\times p_{i}$ $Y_{lm}(\theta ,\varphi )$ $L^{2}$ ${\displaystyle L_{z))$ $l(l+1)$ $m$ $\Pi Y_{lm}(\theta ,\varphi )=Y_{lm}(\pi -\theta ,\varphi +\pi )=(-1)^{l}Y_{lm}(\theta ,\varphi )$

P-parita

P-parita je základní fyzikální veličina. Platí zákon zachování P-parity v silných a elektromagnetických interakcích. Při slabých interakcích není P-parita zachována. V kvantové mechanice je P-parita popsána v podmínkách vlastností komplexní vlnové funkce . Stav systému se nazývá i tehdy, když se vlnová funkce nemění při změně znamének souřadnic všech částic, a lichý, pokud se vlnová funkce mění znaménko při změně znamének souřadnic všech částic . $\Psi _{p}(-r_{1},...-r_{n})=\Psi _{p}(r_{1},...,r_{n})$ $\Psi _{{np}}(-r_{1},...-r_{n})=-\Psi _{{np}}(r_{1},...,r_{n})$

Vnitřní parita

Všechny částice s nenulovou klidovou hmotností mají vnitřní P-paritu. Je to buď 1 (sudé částice) nebo −1 (liché částice). Částice se spinem 0 a vnitřní paritou 1 se nazývají skalární a částice s vnitřní paritou −1 se nazývají pseudoskalární . Částice se spinem 1 a vnitřní paritou 1 se nazývají pseudovektor , s vnitřní paritou −1 - vektor [3] .

Stav soustavy částic se nazývá sudý jestliže a lichý jestliže , kde jsou vnitřní parity částic. $n$ $\Pi _{1}...\Pi _{n}\Psi _{p}(-r_{1},...-r_{n})=\Psi _{p}(r_{1}, ...,r_{n})$ $\Pi _{1}...\Pi _{n}\Psi _{{np}}(-r_{1},...-r_{n})=-\Psi _{{np}}( r_{1},...,r_{n})$ $\Pi_{1}...\Pi_{n}$

Poznámky

↑ V. Pauli Porušení zrcadlové symetrie v zákonech atomové fyziky // Teoretická fyzika 20. století. Na památku Wolfganga Pauliho. - M., IL, 1962. - str. 383
↑ Nishijima, 1965 , s. 53.
↑ Fyzika mikrokosmu, ed. D. V. Shirkova, Moskva: Sovětská encyklopedie, 1980.

Literatura

Shirokov Yu. M. , Yudin N. P. Nukleární fyzika, M., Nauka, 1972
Bethe G. , Morrison F. Elementary theory of the nucleus, M., IL., 1958
Nishijima K. Základní částice. - M .: Mir, 1965. - 462 s.

C, P a T

skupina pinů
Parita