Plazma

Aktuální verze stránky ještě nebyla zkontrolována zkušenými přispěvateli a může se výrazně lišit od verze recenzované 2. října 2022; ověření vyžaduje 1 úpravu .

Plazma (z řeckého πλάσμα „vytvarovaný, tvarovaný“) je ionizovaný plyn , jeden ze čtyř klasických stavů hmoty .

Ionizovaný plyn obsahuje volné elektrony a kladné a záporné ionty . V širším měřítku může být plazma složeno z jakýchkoli nabitých částic (jako je kvark-gluonové plazma ). Kvazi-neutralita znamená, že celkový náboj v jakémkoli objemu, malém ve srovnání s rozměry systému, je roven nule, což je jeho klíčový rozdíl od jiných systémů obsahujících nabité částice (například svazky elektronů nebo iontů). Protože při zahřátí plynu na dostatečně vysoké teploty přechází do plazmy, nazývá se čtvrtým (po pevném , kapalném a plynném ) skupenství hmoty.

Protože nabité částice v plazmě jsou mobilní , plazma má schopnost vést elektřinu . Ve stacionárním případě plazma stíní vůči němu konstantní vnější elektrické pole v důsledku prostorového oddělení nábojů. Vzhledem k přítomnosti nenulové teploty nabitých částic však existuje minimální měřítko , ve vzdálenostech menších, než při kterých je narušena kvazineutralita.

Historie objevů

Čtvrté skupenství hmoty objevil W. Crookes v roce 1879 a I. Langmuir jej v roce 1928 pojmenoval „plazma“ . Langmuir napsal [1] :

S výjimkou prostoru v blízkosti elektrod, kde se nachází malý počet elektronů, obsahuje ionizovaný plyn ionty a elektrony v téměř stejném množství, v důsledku čehož je celkový náboj systému velmi malý. K popisu této obecně elektricky neutrální oblasti složené z iontů a elektronů používáme termín „plazma“.

Starověcí filozofové věřili, že svět se skládá ze čtyř prvků: země, vody, vzduchu a ohně. Dá se říci, že tato pozice, s přihlédnutím k určitým předpokladům, zapadá do moderní představy o čtyřech agregovaných stavech hmoty a oheň odpovídá plazmě. Vlastnosti plazmatu studuje fyzika plazmatu .

Druh

Podle dnešních představ je fázovým stavem většiny baryonové hmoty (hmotnostně cca 99,9 %) ve vesmíru plazma. [2] Všechny hvězdy jsou vyrobeny z plazmatu a dokonce i prostor mezi nimi je vyplněn plazmatem, i když velmi vzácným (viz mezihvězdný prostor ). Například planeta Jupiter v sobě soustředila téměř veškerou hmotu sluneční soustavy , která je v „neplazmovém“ stavu ( kapalném , pevném a plynném ). Hmotnost Jupiteru je přitom jen asi 0,1 % hmotnosti sluneční soustavy a objem je ještě menší: pouze 10 −15 %. Přitom nejmenší prachové částice, které vyplňují vnější prostor a nesou určitý elektrický náboj, lze společně považovat za plazma sestávající ze supertěžkých nabitých iontů (viz prachové plazma ).

Nejtypičtější formy plazmy
Uměle vytvořená plazma Látka uvnitř zářivek (včetně kompaktních ) a neonových lamp [3] Plazmové raketové motory Výbojová koróna generátoru ozonu Výzkum řízené fúze Elektrický oblouk v obloukové lampě a při obloukovém svařování Plazmová lampa (viz obrázek výše) Obloukový výboj z Teslova transformátoru Dopad na látku laserovým zářením Zářící koule jaderného výbuchu Plazmové TV monitory a obrazovky	Zemská přírodní plazma Blesk Oheň svatého Elma Ionosféra Polární světla Plamen (nízkoteplotní plazma)	Vesmírné a astrofyzikální plazma Slunce a další hvězdy (ty, které existují díky termonukleárním reakcím ) slunečný vítr Vesmír (prostor mezi planetami , hvězdami a galaxiemi ) mezihvězdné mlhoviny

Vlastnosti a možnosti

Definice plazmy

Plazma je částečně nebo plně ionizovaný plyn, ve kterém jsou hustoty kladných a záporných nábojů téměř stejné. [4] Ne každý systém nabitých částic lze nazvat plazmou. Plazma má následující vlastnosti: [5] [6] [7]

Dostatečná hustota : Nabité částice musí být dostatečně blízko u sebe, aby každá z nich interagovala s celým systémem blízko sebe nabitých částic. Podmínka se považuje za splněnou, pokud je počet nabitých částic ve sféře vlivu (koule s Debyeovým poloměrem ) dostatečný pro vznik kolektivních efektů (takové projevy jsou typickou vlastností plazmatu). Matematicky lze tento stav vyjádřit takto:

r_{D}^{3}N\gg 1,

kde je koncentrace nabitých částic.

N

Priorita vnitřních interakcí : Debyeův poloměr stínění musí být malý ve srovnání s charakteristickou velikostí plazmy. Toto kritérium znamená, že interakce probíhající uvnitř plazmatu jsou významnější než účinky na jeho povrchu, které lze zanedbat. Pokud je tato podmínka splněna, lze plazmu považovat za kvazi-neutrální. Matematicky to vypadá takto:

{r_{D} \over L}\ll 1.

Frekvence plazmy : Průměrná doba mezi srážkami částic musí být velká ve srovnání s periodou oscilace plazmy . Tyto výkyvy jsou způsobeny působením na náboj elektrického pole , které vzniká porušením kvazineutrality plazmatu. Toto pole se snaží obnovit narušenou rovnováhu. Při návratu do rovnovážné polohy náboj setrvačností touto polohou přechází, což opět vede ke vzniku silného vratného pole, dochází k typickým mechanickým vibracím . [8] Při splnění této podmínky převažují elektrodynamické vlastnosti plazmatu nad molekulárně kinetickými . V jazyce matematiky má tato podmínka tvar:

\tau \omega _{{pl}}\gg 1.

Klasifikace

Plazma se obvykle dělí na ideální a neideální , nízkoteplotní a vysokoteplotní , rovnovážné a nerovnovážné , přičemž poměrně často je studené plazma nerovnovážné a horké rovnovážné.

Teplota

Plazma se dělí na nízkoteplotní (teplota menší než milion K ) a vysokoteplotní (teplota jeden milion K a vyšší). Toto rozdělení je dáno významem vysokoteplotního plazmatu v problematice řízené termonukleární fúze. Různé látky přecházejí do plazmatického stavu při různých teplotách, což se vysvětluje strukturou vnějších elektronových obalů atomů látky: čím snadněji atom vydá elektron, tím nižší je teplota přechodu do plazmatického stavu [ 9] .

V nerovnovážném plazmatu teplota elektronů podstatně převyšuje teplotu iontů. To je způsobeno rozdílem v hmotnostech iontu a elektronu, který brání procesu výměny energie. Tato situace nastává u plynových výbojů, kdy ionty mají teplotu kolem stovek a elektrony kolem desítek tisíc K.

V rovnovážném plazmatu jsou obě teploty stejné. Protože pro realizaci ionizačního procesu jsou zapotřebí teploty srovnatelné s ionizačním potenciálem, je rovnovážné plazma obvykle horké (s teplotou vyšší než několik tisíc K).

Stupeň a multiplicita ionizace

Aby plyn přešel do plazmového stavu, musí být ionizován . Stupeň ionizace je úměrný počtu atomů, které darovaly nebo absorbovaly elektrony, a především závisí na teplotě . Dokonce i slabě ionizovaný plyn, ve kterém je méně než 1 % částic v ionizovaném stavu, může vykazovat některé z typických vlastností plazmatu (interakce s vnějším elektromagnetickým polem a vysoká elektrická vodivost ).

Stupeň ionizace α je definován jako , kde n i je koncentrace iontů a n a je koncentrace neutrálních atomů. Koncentrace volných elektronů v nenabitém plazmatu n e je určena zřejmým vztahem: , kde — je průměrný náboj iontů plazmatu nebo multiplicita plazmové ionizace. Je zřejmé, že maximální hodnota α je rovna 1 (neboli 100 %), takové plazma se nazývá plně ionizované. ${\displaystyle \alpha ={n_{i} \over (n_{i}+n_{a)))))$ $n_{e}={\bar {Z}}n_{i}$ ${\bar {Z))$

Nízkoteplotní plazma se vyznačuje nízkým stupněm ionizace (do 1 %). Protože se taková plazma poměrně často používá v technologických procesech, někdy se jim říká technologické plazma. Nejčastěji jsou vytvářeny pomocí elektrických polí, která urychlují elektrony, které zase ionizují atomy. Elektrická pole jsou do plynu zavedena indukční nebo kapacitní vazbou (viz indukčně vázané plazma ). Mezi typické aplikace nízkoteplotního plazmatu patří plazmová povrchová úprava (diamantové filmy, nitridace kovů, modifikace smáčivosti), plazmové povrchové leptání (polovodičový průmysl), čištění plynů a kapalin (ozonizace vody a spalování sazí v dieselových motorech).

Horká plazma je téměř vždy zcela ionizována (stupeň ionizace je ~100 %). Obvykle je to ona, kdo je chápán jako „čtvrtý stav agregace hmoty “. Příkladem je Slunce .

Koncentrace částic v plazmě

Vedle teploty, která má pro samotnou existenci plazmatu zásadní význam, je druhou nejdůležitější vlastností plazmatu koncentrace nabitých částic. Sousloví plasmatická koncentrace obvykle znamená koncentraci elektronů , tedy počet volných elektronů na jednotku objemu. V kvazi-neutrální plazmě je koncentrace iontů vztažena k ní pomocí průměrného nábojového počtu iontů : . Další důležitou veličinou je koncentrace neutrálních atomů . V horkém plazmatu je malý, ale přesto může být důležitý pro fyziku procesů v plazmatu. Při uvažování procesů v hustém neideálním plazmatu se charakteristický parametr koncentrace stává , který je definován jako poměr průměrné mezičásticové vzdálenosti k Bohrovu poloměru . $\langle Z\rangle$ $n_{e}=\langle Z\rangle n_{i}$ $n_{0}$ $n_{0}$ $r_{s}$

Kvazi-neutralita

Protože plazma je velmi dobrý vodič, jsou důležité elektrické vlastnosti. Potenciál plazmatu neboli prostorový potenciál je průměrná hodnota elektrického potenciálu v daném bodě prostoru. Pokud je do plazmy zavedeno těleso, jeho potenciál bude obecně menší než potenciál plazmy kvůli vzhledu Debyeovy vrstvy. Takový potenciál se nazývá plovoucí potenciál . Díky dobré elektrické vodivosti má plazma tendenci stínit všechna elektrická pole. To vede k jevu kvazineutrality - hustota záporných nábojů se s dobrou přesností rovná hustotě kladných nábojů ( ). Vzhledem k dobré elektrické vodivosti plazmatu je oddělení kladných a záporných nábojů nemožné ve vzdálenostech větších než je Debyeova délka a v časech větších než je perioda oscilací plazmatu. $n_{e}=\langle Z\rangle n_{i}$

Příkladem nekvazineutrálního plazmatu je elektronový paprsek. Hustota neneutrálních plazmat však musí být velmi nízká, jinak se rychle rozpadnou v důsledku Coulombova odpuzování.

Rozdíly od plynného skupenství

Plazma je často označována jako čtvrté skupenství hmoty . Liší se od tří méně energetických agregovaných stavů hmoty, i když je podobný plynné fázi v tom, že nemá určitý tvar ani objem. Dosud se diskutuje o tom, zda je plazma samostatným stavem agregace nebo jen horkým plynem. Většina fyziků věří, že plazma je více než plyn, argumentujíc tento názor následujícími rozdíly:

Vlastnictví	Plyn	Plazma
elektrická vodivost	Extrémně malý Například vzduch je vynikajícím izolantem , dokud nepřejde do plazmového stavu pod vlivem vnějšího elektrického pole 30 kilovoltů na centimetr . [deset]	Velmi vysoko Navzdory skutečnosti, že při toku proudu dochází k malému, ale přesto konečnému poklesu potenciálu, lze v mnoha případech elektrické pole v plazmatu považovat za rovné nule. Hustotní gradienty spojené s přítomností elektrického pole lze vyjádřit pomocí Boltzmannovy distribuce. Díky schopnosti vést proudy je plazma vysoce náchylné na vliv magnetického pole, což vede ke vzniku takových jevů, jako je filamentace, vzhled vrstev a trysek. Přítomnost kolektivních efektů je typická, protože elektrické a magnetické síly jsou dalekosáhlé a mnohem silnější než gravitační.
Počet typů částic	Jeden plyny se skládají z navzájem podobných částic, které jsou v tepelném pohybu a také se pohybují pod vlivem gravitace a interagují spolu pouze na relativně malé vzdálenosti.	Dva, tři nebo více elektronů, iontů a neutrálních částic se liší ve znamení e-mailu. nabíjejí a mohou se chovat nezávisle na sobě - mají různé rychlosti a dokonce i teploty, což způsobuje vznik nových jevů, jako jsou vlny a nestability.
Distribuce rychlosti	Maxwellovské srážky částic mezi sebou vedou k Maxwellovu rozdělení rychlostí , podle kterého má velmi malá část molekul plynu relativně velké rychlosti.	Může být nemaxwellovské Elektrická pole mají na rychlosti částic jiný vliv než srážky, které vždy vedou k maxwellizaci rozložení rychlostí. Závislost na rychlosti Coulombova srážkového průřezu může tento rozdíl zesílit, což vede k efektům, jako jsou dvouteplotní distribuce a prchavé elektrony .
Typ interakcí	Binární Srážky dvou částic, srážky tří částic jsou zpravidla extrémně vzácné.	Kolektiv Každá částice interaguje s mnoha najednou. Tyto kolektivní interakce mají mnohem větší vliv než interakce dvou těl.

Komplexní jevy plazmatu

I když jsou základní rovnice popisující stavy plazmatu relativně jednoduché, v některých situacích nemohou adekvátně odrážet chování skutečného plazmatu: výskyt takových jevů je typickou vlastností složitých systémů , pokud se k jejich popisu používají jednoduché modely . Nejvýraznější rozdíl mezi reálným stavem plazmatu a jeho matematickým popisem je pozorován v tzv. hraničních zónách, kde plazma přechází z jednoho fyzikálního stavu do druhého (např. ze stavu s nízkým stupněm ionizace do vysokého ionizační jedna). Plazma zde nelze popsat pomocí jednoduchých hladkých matematických funkcí nebo pomocí pravděpodobnostního přístupu. Efekty, jako je spontánní změna tvaru plazmatu, jsou důsledkem složitosti interakce nabitých částic , které tvoří plazma. Takové jevy jsou zajímavé tím, že se projevují náhle a nejsou stabilní. Mnohé z nich byly původně studovány v laboratořích a poté nalezeny ve vesmíru.

Matematický popis

Plazma může být popsána na různých úrovních detailu. Plazma je obvykle popisováno odděleně od elektromagnetických polí. Společný popis vodivé tekutiny a elektromagnetických polí je uveden v teorii magnetohydrodynamických jevů nebo v teorii MHD.

Fluidní (kapalinový) model

V tekutinovém modelu jsou elektrony popsány pomocí hustoty, teploty a průměrné rychlosti. Model je založen na: bilanční rovnici pro hustotu, rovnici zachování hybnosti, rovnici energetické bilance elektronů. V modelu dvou tekutin jsou ionty uvažovány stejným způsobem.

Kinetický popis

Někdy model tekutiny nestačí k popisu plazmy. Podrobnější popis poskytuje kinetický model, ve kterém je plazma popsáno z hlediska distribuční funkce elektronů v souřadnicích a hybnostech. Model je založen na Boltzmannově rovnici . Boltzmannova rovnice je nepoužitelná pro popis plazmatu nabitých částic s Coulombovou interakcí kvůli dalekonosné povaze Coulombových sil. Proto se k popisu plazmatu s Coulombovou interakcí používá Vlasovova rovnice se samokonzistentním elektromagnetickým polem vytvořeným nabitými částicemi plazmatu. Kinetický popis musí být aplikován v nepřítomnosti termodynamické rovnováhy nebo v přítomnosti silných nehomogenit plazmatu.

Particle-In-Cell (částice v buňce)

Modely Particle-In-Cell se používají k numerickému řešení kinetických rovnic. Zahrnují kinetické informace sledováním trajektorií velkého počtu jednotlivých kvazičástic, z nichž každá odpovídá určitému počtu skutečných částic (integrál distribuční funkce v oblasti omezené ve fázovém prostoru). Hustoty elektrického náboje a proudu jsou určeny součtem náboje a kvazičástic v článcích, které jsou ve srovnání s uvažovaným problémem malé, ale přesto obsahují velké množství kvazičástic. Elektrická a magnetická pole se nacházejí z hustoty náboje a proudů na hranicích buněk. Nepleťte si PIC modely s přímou integrací pohybových rovnic reálných částic, které tvoří plazma - elektrony a ionty - protože celkový počet kvazičástic v PIC modelech je zpravidla o mnoho řádů menší.

Základní statistiky

Všechny veličiny jsou uvedeny v gaussovských jednotkách cgs kromě teploty, která se udává v eV a hmotnosti iontu, která se udává v jednotkách hmotnosti protonů ; Z je číslo poplatku; k je Boltzmannova konstanta; K je vlnová délka; γ je adiabatický index; ln Λ je Coulombův logaritmus. $\mu =m_{i}/m_{p}$

Frekvence

Larmorova frekvence elektronu , úhlová frekvence kruhového pohybu elektronu v rovině kolmé k magnetickému poli:

\omega _{ce}=eB/m_{e}c=1,76\times 10^{7}B{\mbox{rad/s)).

Larmorova frekvence iontu , úhlová frekvence kruhového pohybu iontu v rovině kolmé k magnetickému poli:

\omega _{ci}=eB/m_{i}c=9,58\times 10^{3}Z\mu ^{-1}B{\mbox{rad/s)).

Frekvence plazmy (frekvence oscilací plazmatu, Langmuirova frekvence), frekvence, se kterou elektrony oscilují kolem rovnovážné polohy a jsou posunuty vzhledem k iontům:

\omega _{pe}=(4\pi n_{e}e^{2}/m_{e})^{1/2}=5,64\krát 10^{4}n_{e}^{ 1/2}{\mbox{rad/s}}.

Frekvence iontového plazmatu:

\omega _{pi}=(4\pi n_{i}Z^{2}e^{2}/m_{i})^{1/2}=1,32\krát 10^{3}Z \mu ^{-1/2}n_{i}^{1/2}{\mbox{rad/s}}.

Srážková frekvence elektronů

\nu _{e}=2,91\krát 10^{-6}n_{e}\,\ln \Lambda \,T_{e}^{-3/2}{\mbox{s}}^ {-jeden}.

Frekvence srážek iontů

\nu _{i}=4,80\krát 10^{-8}Z^{4}\mu ^{-1/2}n_{i}\,\ln \Lambda \,T_{i}^ {-3/2}{\mbox{s}}^{-1}.

Délky

De Broglie vlnová délka elektronu , vlnová délka elektronu v kvantové mechanice:

\lambda \!\!\!\!-=\hbar /(m_{e}kT_{e})^{1/2}=2,76\krát 10^{-8}\,T_{e} ^{-1/2}\,{\mbox{cm}}.

Minimální přibližovací vzdálenost v klasickém případě , také nazývaná Landauova délka, je minimální vzdálenost, na kterou se mohou dvě nabité částice přiblížit při čelní srážce, a počáteční rychlost odpovídající teplotě částic, přičemž se zanedbávají kvantově mechanické efekty:

e^{2}/kT=1,44\krát 10^{-7}\,T^{-1}\,{\mbox{cm)).

Gyromagnetický poloměr elektronu , poloměr kruhového pohybu elektronu v rovině kolmé k magnetickému poli:

r_{e}=v_{Te}/\omega _{ce}=2,38\,T_{e}^{1/2}B^{-1}\,{\mbox{cm)).

Gyromagnetický poloměr iontu , poloměr kruhového pohybu iontu v rovině kolmé k magnetickému poli:

r_{i}=v_{Ti}/\omega _{ci}=1,02\krát 10^{2}\,\mu ^{1/2}Z^{-1}T_{i}^{ 1/2}B^{-1}\,{\mbox{cm}}.

Velikost plazmy , vzdálenost, kterou mohou elektromagnetické vlny proniknout do plazmy:

c/\omega _{pe}=5,31\krát 10^{5}\,n_{e}^{-1/2}\,{\mbox{cm)).

Debyeův poloměr (Debyeova délka) , vzdálenost, na kterou jsou elektrická pole stíněna kvůli redistribuci elektronů:

\lambda _{D}=(kT/4\pi ne^{2})^{1/2}=7,43\krát 10^{2}\,T^{1/2}n^{- 1/2}\,{\mbox{cm}}.

Rychlosti

Tepelná rychlost elektronu , vzorec pro odhad rychlosti elektronů v Maxwellově rozdělení . Průměrná rychlost, nejpravděpodobnější rychlost a střední kvadratická rychlost se od tohoto výrazu liší pouze faktory v řádu jedné:

v_{Te}=(kT_{e}/m_{e})^{1/2}=4,19\krát 10^{7}\,T_{e}^{1/2}\,{\ mbox{cm/s}}.

Tepelná rychlost iontů , vzorec pro odhad rychlosti iontů v Maxwellově rozdělení :

v_{Ti}=(kT_{i}/m_{i})^{1/2}=9,79\krát 10^{5}\,\mu ^{-1/2}T_{i}^ {1/2}\,{\mbox{cm/s}}.

Iontová rychlost zvuku , rychlost podélných iontových zvukových vln:

c_{s}=(\gamma ZkT_{e}/m_{i})^{1/2}=9,79\krát 10^{5}\,(\gamma ZT_{e}/\mu )^ {1/2}\,{\mbox{cm/s}}.

Alfvenova rychlost , rychlost Alfvénových vln :

v_{A}=B/(4\pi n_{i}m_{i})^{1/2}=2,18\krát 10^{11}\,\mu ^{-1/2}n_ {i}^{-1/2}B\,{\mbox{cm/s}}.

Bezrozměrné veličiny

Druhá odmocnina z hmotnostního poměru elektronu a protonu je :

(m_{e}/m_{p})^{1/2}=2,33\krát 10^{-2}=1/42,9.

Počet částic v Debyeově sféře:

(4\pi /3)n\lambda _{D}^{3}=1,72\krát 10^{9}\,T^{3/2}n^{-1/2}.

Poměr rychlosti Alfvéna k rychlosti světla

v_{A}/c=7,28\,\mu ^{-1/2}n_{i}^{-1/2}B.

Poměr plazmové a Larmorovy frekvence pro elektron

\omega _{pe}/\omega _{ce}=3,21\krát 10^{-3}\,n_{e}^{1/2}B^{-1}.

Poměr plazmové a Larmorovy frekvence pro iont

\omega _{pi}/\omega _{ci}=0,137\,\mu ^{1/2}n_{i}^{1/2}B^{-1}.

Poměr tepelné a magnetické energie

\beta =8\pi nkT/B^{2}=4,03\krát 10^{-11}\,nTB^{-2}.

Poměr magnetické energie k klidové energii iontů

B^{2}/8\pi n_{i}m_{i}c^{2}=26,5\,\mu ^{-1}n_{i}^{-1}B^{2} .

Různé

Bohmův difúzní koeficient

D_{B}=(ckT/16eB)=5,4\krát 10^{2}\,TB^{-1}\,{\mbox{cm}}^{2}/{\mbox{s} }.

Spitzer příčná brzda

\eta _{\perp }=1,15\krát 10^{-14}\,Z\,\ln \Lambda \,T^{-3/2}\,{\mbox{s))=1,03 \times 10^{-2}\,Z\,\ln \Lambda \,T^{-3/2}\,\Omega \,{\mbox{cm)).

Současný výzkum

Teorie plazmatu
- Problém stability plazmy
- Interakce plazmy s vlnami a paprsky
- difúze, vedení a další kinetické jevy v plazmatu
- Adiabatické invarianty
- Debye vrstva
- Coulombovské srážky
- typy výbojů
- magnetohydrodynamika
Plazma v přírodě
- Ionosféra Země
- Například plazma ve vesmíru. Plazmatická sféra Země (vnitřní část magnetosféry )
Plazmové zdroje
Plazmová diagnostika
- Thomsonův rozptyl
- Langmuirovy sondy
- Spektroskopie
- Interferometrie
- Ionosférický ohřev
Plazmové aplikace
- MHD generátor
- magnetronové naprašování
- plazmová anténa
- plazma pro atomizaci a ionizaci vzorku ve spektroskopických metodách
- Termonukleární fúze
  - Uzavření do magnetických pastí - tokamak , stelarátor , reverzní pinch , zrcadlový článek
  - Inerciální termonukleární fúze
- Akcelerátory
  - Zrychlení probuzení
- Průmyslová plazma

Viz také

Poznámky

↑ Langmuir I. Oscilace v ionizovaných plynech / I. Langmuir // Proceedings of the National Academy of Sciences. - 1928. - T. 14. - Č. 8. - S. 627-637.
↑ Vladimír Ždanov. Plazma ve vesmíru . Po celém světě . Získáno 21. února 2009. Archivováno z originálu 22. srpna 2011. (neurčitý)
↑ IPPEX Slovník termínů Fusion (odkaz není dostupný) . Získáno 5. března 2009. Archivováno z originálu 8. března 2008. (neurčitý)
↑ Fyzický encyklopedický slovník. Ch. vyd. A. M. Prochorov. Ed. počet D. M. Alekseev, A. M. Bonch-Bruevich, A. S. Borovik-Romanov aj. Moskva: Sov. Encyklopedie, 1984. - str. 536
↑ RO Dendy, Plasma Dynamics.
↑ Hillary Walter, Michelle Cooper, Ilustrovaný slovník fyziky
↑ Daniel Hastings, Henry Garrett, Interakce mezi kosmickou lodí a prostředím
↑ Vladimír Ždanov. Oscilace plazmy (nedostupný odkaz) . Po celém světě . Získáno 21. února 2009. Archivováno z originálu 23. srpna 2011. (neurčitý)
↑ Plazma - článek z Velké sovětské encyklopedie .
↑ Hong, Alice Dielektrická síla vzduchu . The Physics Factbook (2000). Získáno 5. března 2009. Archivováno z originálu dne 23. srpna 2011. (neurčitý)

Literatura

Jurij Petrovič Reiser. Fyzika plynového výboje. Ed. 3., přidat. a přepracováno. - Dolgoprudny: Nakladatelství: "Intellect", 2009. - 736 s.
Frank-Kamenetsky D. A. Přednášky o fyzice plazmatu. - M. : Atomizdat, 1968. - 285 s. — 21 500 výtisků.
Artsimovich L. A. , Sagdeev R. Z. Fyzika plazmatu pro fyziky. — M .: Atomizdat, 1979. — 320 s.
Kotelnikov IA Přednášky o fyzice plazmatu. 1. díl: Základy fyziky plazmatu. - 3. vyd. - Petrohrad. : Lan , 2021. - 400 s. - ISBN 978-5-8114-6958-1 .

Odkazy

Přednášky katedry fyziky plazmatu na Novosibirské státní univerzitě
Článek o plazmě v Encyclopedia of Physics
Specializovaná knihovna o fyzice plazmatu a technologiích iontového plazmatu na webovém portálu Plasmaport
O plazmě v Newsreel „Chci vědět všechno“ na YouTube
plazmové antény

Tematické stránky

Obří bomba

Slovníky a encyklopedie

V bibliografických katalozích
BNF : 119376971 GND : 4046249-3 J9U : 987007553446405171 LCCN : sh85103050 NDL : 00569207 NKC : ph215328

Termodynamické stavy látek

Fázové stavy

Skupenství Fázová rovnováha Pravidlo fáze fázový diagram Stavová rovnice
Pevný	krystaly Monokrystal polykrystal Krystalit
mezofáze	Amorfní těla skelný stav tekutý krystal Nematic smektický cholesterický Sloupcová fáze Mesogen Membrána
Kapalina	Ideální tekutina Metastabilní stav přehřátá kapalina podchlazená kapalina natažená tekutina Rozpad superkritická tekutina
Plyn	Ideální plyn skutečný plyn Pára Nasycená pára přehřátá pára přesycená pára
Plazma	elektromagnetické Kvarkovo-gluonové plazma Glazma
Nízká teplota	bosový kondenzát Fermionický kondenzát kvantový plyn Bose plyn Fermiho plyn degenerovaný plyn kvantová kapalina bosová kapalina Fermiho kapalina supratekutá pevná látka Jevy Supratekutost Supravodivost
jiný	zvláštní záležitost fotonická molekula barevný skleněný kondenzát

Fázové přechody

První druh

Druhý druh

v elektrických jevech	feroelektrický Antiferoelektrické
v magnetických jevech	feromagnetika Paramagnety Antiferomagnetika

kvantová

lambda bod

Disperzní systémy

Gely
- Aerogel
Řešení
koloidní systémy
- Hrubý
- Volně dispergovaný koloidní
Sol
Plechovka spreje
- Kouř
- Prach
- Mlha
- mlha
Suspenze
Emulze

viz také